Основные магнитные характеристики материалов

Для характеристики магнитных свойств материалов используются следующие понятия:

В – магнитная индукция (плотность магнитного потока), Тл. Магнитная индукция материала является векторной суммой магнитных индукций внешнего (намагничивающего) и внутреннего магнитных полей;

Н – напряженность магнитного поля, А/м;

M – относительная магнитная проницаемость (или магнитная проницаемость) – величина безразмерная. Относительная магнитная проницаемость характеризует способность материала намагничиваться. Она показывает во сколько раз магнитная индукция поля, созданного в данном материале, больше, чем в вакууме.

По магнитным свойствам все материалы традиционно разделяли на три основные группы: диамагнитные (диамагнетики), парамагнитные (парамагнетики) и ферромагнитные (ферромагнетики). Значительно позже в самостоятельные группы были выделены еще два вида магнитных материалов: антиферромагнитные (антиферромагнетики) и ферримагнитные (ферримагнетики).

Диа-, пара- и антиферромагнетики относятся к слабомагнитным, а ферро- и ферримагнетики – к сильномагнитным материалам.

На практике под магнитными материалами понимают материалы, обладающие свойствами ферромагнетика или ферримагнетика.

К ферромагнетикам относятся три переходных металла (Fe, Co, Ni) и сплавы на их основе, шесть редкоземельных металлических элементов (гадолиний Gd, тербий Tb, диспрозий Dy, гольмий Ho, эрбий Er и тулий Tm), сплавы системы Mn – Cu – Al (сплавы Гейслера) и соединения MnSb, MnBi и др., в которых атомы марганца находятся на больших расстояниях, чем в решетке кристалла чистого марганца.

У ферромагнетиков магнитные моменты атомов (ионов) обусловлены некомпенсированными в них спиновыми магнитными моментами электронов. При этом магнитные моменты атомов ферромагнетиков расположены не беспорядочно, а в результате обменного взаимодействия ориентированы параллельно друг другу с образованием магнитных доменов.

Магнитные домены представляют собой элементарные объемы ферромагнетиков, находящиеся в состоянии магнитного насыщения. В домене некомпенсированные спиновые магнитные моменты электронов всех атомов выстроены параллельно друг другу. Доменная структура образуется в отсутствие внешнего магнитного поля в результате самопроизвольной (спонтанной) намагниченности, которая происходит при температурах ниже некоторой, называемой точкой Кюри Т_к. В отсутствие внешнего магнитного поля магнитные моменты доменов направлены так, что результирующий магнитный момент равен или близок к нулю.

При нагревании ферромагнетика его магнитная проницаемость увеличивается, так как облегчаются процессы смещения доменных границ. При температуре равной или выше Т_к интенсивное тепловое движение ионов, находящихся в узлах кристаллической решетки, начнет изменять параметры этой решетки. В результате разрушится спонтанная намагниченность, домены перестанут существовать, и материал перейдет из ферромагнитного состояния в парамагнитное. При этом магнитная проницаемость материала M приблизится к единице (рисунок 2.1). Для чистого железа Т_к = 768^оС, для никеля Т_к = 358^оС, для кобальта Т_к = 1131^оС.

Рисунок 2.1 – Зависимость магнитной проницаемости ферромагнетиков от температуры

Ферримагнетики имеют доменную структуру, состоящую из двух или более подрешеток, связанных антиферромагнитно (антипараллельно). Поскольку подрешетки образованы атомами (ионами) различных химических элементов или неодинаковым их количеством, они имеют различные по величине магнитные моменты, направленные антипараллельно В результате появляется отлична от нуля разность магнитных моментов подрешеток, приводящая к спонтанному намагничиванию кристалла.

Свое название ферримагнетики получили от ферритов – сложных систем оксидов металлов с общей химической формулой MeO•Fe₂O₃, где MeO – оксид двухвалентного металла. У ферритов, как и у ферромагнетиков, доменная структура образуется при температурах ниже точки Кюри.